Nghiên cứu vi mô mật độ mức toàn phần của các hạt nhân 60 63

Lê Thị Quỳnh Hương

Nghiên cứu vi mô mật độ mức toàn phần của các hạt nhân 60 63ni 160 163dy và 170

Luận án: Nghiên cứu vi mô mật độ mức toàn phần của các hạt nhân 60 63ni 160 163dy và 170 172yb sử dụng lời giải chính xác bài toán kết cặp kết hợp với mẫu đơn h

Trường ĐH

Trường Đại học Khoa học Tự nhiên - Đại học Quốc gia TP. Hồ Chí Minh

Chuyên ngành

Vật lý nguyên tử và hạt nhân

Tác giả

Luan An

Thể loại

Luận án tiến sĩ

Năm xuất bản

2018

Số trang

108

Thời gian đọc

17 phút

Lượt xem

0

Lượt tải

0

Phí lưu trữ

40 Point

Tổng quan nhanh

Chủ đề:: 1. Nghiên cứu vi mô mật độ mức hạt nhân A=60, 63
Số trang:: 108 trang
Trường:: Trường Đại học Khoa học Tự nhiên - Đại học Quốc gia TP. Hồ Chí Minh
Chuyên ngành:: Vật lý nguyên tử và hạt nhân
Tác giả:: Lê Thị Quỳnh Hương
Năm:: 2018

Tóm tắt nội dung luận án

I. Nghiên cứu vi mô mật độ mức hạt nhân A 60 63

Tài liệu này trình bày một nghiên cứu vi mô sâu sắc về mật độ mức toàn phần của các hạt nhân A=60 và A=63. Tập trung chính vào các đồng vị niken 60Ni và 63Ni. Nghiên cứu này cung cấp cái nhìn chi tiết về cấu trúc hạt nhân. Phân tích mật độ mức hạt nhân là yếu tố then chốt. Nó ảnh hưởng đến nhiều quá trình vật lý hạt nhân. Việc hiểu rõ mật độ mức giúp giải thích các phản ứng hạt nhân. Cũng như dự đoán các tính chất của hạt nhân. Phương pháp vi mô mang lại độ chính xác cao. Nó vượt trội so với các mô hình hiện tượng luận. Điều này đảm bảo kết quả phản ánh chân thực bản chất vi mô của hạt nhân.

1.1. Mục tiêu chính của nghiên cứu vi mô

Nghiên cứu đặt mục tiêu tính toán và phân tích mật độ mức toàn phần. Sử dụng phương pháp vi mô tiên tiến. Mục tiêu là làm sáng tỏ cấu trúc nội tại của các hạt nhân. Đặc biệt là các hạt nhân 60Ni và 63Ni. Nó cung cấp dữ liệu cơ bản cho vật lý hạt nhân thực nghiệm và lý thuyết.

1.2. Tầm quan trọng của mật độ mức hạt nhân

Mật độ mức hạt nhân quyết định xác suất xảy ra các phản ứng hạt nhân. Nó cũng liên quan đến sự phân bố năng lượng kích thích trong hạt nhân. Hiểu biết về mật độ mức là cần thiết. Điều này giúp phát triển các mô hình hạt nhân chính xác hơn. Nó có ý nghĩa quan trọng trong vật lý thiên văn và năng lượng hạt nhân.

1.3. Hạt nhân Ni với số khối 60 và 63

Nghiên cứu tập trung vào các hạt nhân niken, cụ thể là 60Ni và 63Ni. Các hạt nhân này đại diện cho vùng khối lượng trung bình. Chúng có vai trò quan trọng trong nghiên cứu cấu trúc hạt nhân. Dữ liệu từ các hạt nhân này cung cấp cái nhìn sâu sắc. Nó giúp xác nhận hoặc điều chỉnh các lý thuyết hạt nhân hiện có.

II. Phương pháp tính mật độ mức hạt nhân vi mô chính xác

Một phương pháp tính toán mật độ mức hạt nhân vi mô chính xác được áp dụng. Phương pháp này kết hợp lời giải chính xác bài toán kết cặp. Nó đồng thời tích hợp mẫu đơn hạt độc lập. Các tính toán được thực hiện tại nhiệt độ hữu hạn. Đây là một cách tiếp cận toàn diện. Nó khác biệt so với các phương pháp dựa trên xấp xỉ. Cụ thể, nó giải quyết các tương tác giữa các nucleon. Đặc biệt là tương tác kết cặp. Đây là yếu tố quan trọng trong việc mô tả cấu trúc hạt nhân. Việc sử dụng mẫu đơn hạt độc lập tạo nền tảng vững chắc. Nó cho phép mô tả các trạng thái hạt nhân riêng lẻ. Sau đó, kết hợp các trạng thái này để xây dựng mật độ mức toàn phần.

2.1. Lời giải chính xác bài toán kết cặp

Bài toán kết cặp trong hạt nhân được giải quyết chính xác. Không sử dụng các xấp xỉ thông thường như trong lý thuyết BCS. Phương pháp này tính toán hiệu ứng kết cặp. Nó phản ánh sự tương tác hấp dẫn giữa các cặp nucleon. Lời giải chính xác giúp mô tả đúng đắn trạng thái siêu dẫn của hạt nhân.

2.2. Kết hợp với mẫu đơn hạt độc lập

Kết quả từ lời giải kết cặp được tích hợp với mẫu đơn hạt độc lập. Mẫu này mô tả các nucleon chuyển động độc lập trong trường thế trung bình. Sự kết hợp này tạo ra một khung lý thuyết mạnh mẽ. Nó cho phép tính toán các trạng thái hạt nhân phức tạp. Điều này bao gồm cả các trạng thái kích thích ở năng lượng cao.

2.3. Tính toán ở nhiệt độ hữu hạn

Các tính toán mật độ mức hạt nhân được thực hiện tại nhiệt độ hữu hạn. Điều này phù hợp với điều kiện trong các phản ứng hạt nhân thực tế. Nó cho phép nghiên cứu sự phụ thuộc của mật độ mức vào năng lượng kích thích. Đặc biệt là ở những năng lượng cao. Yếu tố nhiệt độ hữu hạn mang lại cái nhìn chân thực hơn về hệ hạt nhân.

III. Cấu trúc và năng lượng kích thích hạt nhân A 60 63

Nghiên cứu này mang lại hiểu biết sâu sắc về cấu trúc hạt nhân của các đồng vị niken 60Ni và 63Ni. Nó tập trung vào cách các nucleon sắp xếp bên trong hạt nhân. Đặc biệt là ở các trạng thái kích thích khác nhau. Năng lượng kích thích là một thông số quan trọng. Nó mô tả mức độ năng lượng mà hạt nhân hấp thụ. Phân tích này cho thấy mối liên hệ giữa mật độ mức và các đặc tính cấu trúc. Ví dụ, sự thay đổi của mật độ mức khi năng lượng kích thích tăng lên. Các thông số vật lý như khe năng lượng kết cặp và nhiệt dung riêng cũng được tính toán. Chúng cung cấp thêm thông tin về tính chất nhiệt động lực học của hạt nhân.

3.1. Phân tích cấu trúc vi mô hạt nhân

Cấu trúc vi mô của hạt nhân được phân tích chi tiết. Điều này bao gồm sự sắp xếp của các obitan đơn hạt và hiệu ứng kết cặp. Kết quả cung cấp hình dung về sự chuyển pha. Điều này xảy ra khi hạt nhân chuyển từ trạng thái cơ bản sang trạng thái kích thích. Sự hiểu biết này là nền tảng cho lý thuyết hạt nhân.

3.2. Đặc trưng năng lượng kích thích

Các đặc trưng của năng lượng kích thích hạt nhân được nghiên cứu kỹ lưỡng. Mật độ mức là một hàm của năng lượng kích thích. Nghiên cứu xác định cách mật độ mức thay đổi. Nó cung cấp thông tin về số lượng trạng thái khả dĩ. Những trạng thái này có thể được hình thành ở một mức năng lượng nhất định.

3.3. Khe năng lượng kết cặp và nhiệt dung

Khe năng lượng kết cặp và nhiệt dung riêng của hạt nhân được tính toán. Khe năng lượng kết cặp là chỉ số về sự ổn định của cặp nucleon. Nhiệt dung riêng mô tả khả năng hấp thụ nhiệt của hạt nhân. Các thông số này là dấu hiệu quan trọng của cấu trúc hạt nhân siêu dẫn.

IV. Mô hình hạt nhân và lý thuyết về mật độ mức

Nghiên cứu này dựa trên các mô hình hạt nhân tiên tiến. Nó đóng góp vào sự phát triển của lý thuyết hạt nhân hiện đại. Các mô hình này vượt xa giới hạn của các mô hình cổ điển. Chẳng hạn như mô hình khí Fermi. Mô hình khí Fermi thường được dùng làm điểm khởi đầu. Nhưng nó không thể giải thích đầy đủ các hiệu ứng lượng tử. Đặc biệt là hiệu ứng kết cặp. Lý thuyết siêu dẫn Bardeen-Cooper-Schrieffer (BCS) cung cấp nền tảng. Nó giúp hiểu rõ hơn về tính chất siêu dẫn trong hạt nhân. Tuy nhiên, cách tiếp cận trong tài liệu này là lời giải chính xác. Nó không chỉ là một xấp xỉ BCS. Điều này cho phép một mô tả chi tiết và chính xác hơn về mật độ mức hạt nhân.

4.1. Vai trò của mô hình hạt nhân

Mô hình hạt nhân là công cụ thiết yếu để hiểu vật lý hạt nhân. Chúng giúp đơn giản hóa hệ thống phức tạp của các nucleon. Đồng thời vẫn nắm bắt được các đặc điểm quan trọng. Mô hình được sử dụng trong nghiên cứu này là sự kết hợp của nhiều yếu tố. Nó mang lại sự chính xác cao cho các tính toán.

4.2. Lý thuyết siêu dẫn BCS và hạt nhân

Lý thuyết siêu dẫn BCS đã được áp dụng rộng rãi trong vật lý hạt nhân. Nó mô tả hiệu ứng kết cặp giữa các nucleon. Nghiên cứu này cải tiến lý thuyết BCS. Nó sử dụng lời giải chính xác cho bài toán kết cặp. Điều này tránh được các hạn chế của xấp xỉ BCS chuẩn. Nó mang lại kết quả đáng tin cậy hơn.

4.3. So sánh với mô hình khí Fermi

Kết quả từ phương pháp vi mô được so sánh với mô hình khí Fermi. Mô hình khí Fermi là một trong những mô hình hạt nhân đơn giản nhất. Sự so sánh này làm nổi bật những cải tiến. Đặc biệt là sự cần thiết của việc tính đến hiệu ứng kết cặp. Nó giúp hiểu rõ hơn về tính chính xác của phương pháp mới.

V. Kết quả phân tích mật độ mức hạt nhân 60 63 Ni

Phân tích các kết quả tính toán cho thấy nhiều đặc điểm quan trọng. Nó liên quan đến mật độ mức hạt nhân của 60Ni và 63Ni. Các đường cong mật độ mức được trình bày. Chúng cho thấy sự phụ thuộc vào năng lượng kích thích. Kết quả chỉ ra sự biến đổi của mật độ mức. Đặc biệt ở các năng lượng thấp và cao. Nghiên cứu cũng xác định các thông số vật lý quan trọng. Ví dụ như nhiệt độ tới hạn và nhiệt dung riêng. Những thông số này cung cấp bằng chứng thực nghiệm và lý thuyết. Chúng hỗ trợ cho các mô hình hạt nhân hiện tại. Đồng thời mở ra hướng nghiên cứu mới về cấu trúc hạt nhân. Dữ liệu chi tiết này rất hữu ích. Nó dùng để kiểm tra và phát triển các lý thuyết hạt nhân. Đặc biệt là trong khu vực hạt nhân khối lượng trung bình.

5.1. Dự đoán mật độ mức hạt nhân Ni

Nghiên cứu dự đoán mật độ mức hạt nhân cho 60Ni và 63Ni. Các dự đoán này có độ chính xác cao. Chúng dựa trên phương pháp vi mô tiên tiến. Kết quả này rất quan trọng. Nó giúp lấp đầy khoảng trống dữ liệu thực nghiệm. Đồng thời cung cấp một công cụ mạnh mẽ. Công cụ này dùng để đánh giá các thí nghiệm trong tương lai.

5.2. Sự phụ thuộc vào năng lượng kích thích

Mật độ mức hạt nhân được phân tích theo sự phụ thuộc vào năng lượng kích thích. Nghiên cứu chỉ ra các xu hướng rõ ràng. Nó cho thấy cách số lượng trạng thái có sẵn thay đổi. Điều này xảy ra khi hạt nhân hấp thụ nhiều năng lượng hơn. Sự phụ thuộc này rất quan trọng cho các ứng dụng thực tế.

5.3. Xác định các thông số vật lý

Nhiều thông số vật lý quan trọng được xác định. Điều này bao gồm nhiệt độ tới hạn, nhiệt dung riêng, và khe năng lượng kết cặp. Các thông số này cung cấp một bức tranh toàn diện. Nó về các tính chất nhiệt động lực học của hạt nhân. Chúng có ý nghĩa trong việc hiểu hành vi của hạt nhân.

VI. Ứng dụng và ý nghĩa nghiên cứu mật độ mức hạt nhân

Nghiên cứu về mật độ mức hạt nhân có ý nghĩa sâu rộng. Nó không chỉ củng cố lý thuyết hạt nhân cơ bản. Mà còn có ứng dụng thực tiễn trong nhiều lĩnh vực. Việc hiểu rõ cấu trúc hạt nhân và mật độ mức là thiết yếu. Điều này giúp dự đoán chính xác hơn các phản ứng hạt nhân. Bao gồm cả các phản ứng quan trọng trong vật lý thiên văn. Chẳng hạn như tổng hợp hạt nhân trong sao. Hoặc trong các ứng dụng năng lượng hạt nhân. Kết quả từ nghiên cứu này cung cấp dữ liệu cơ bản. Nó hỗ trợ phát triển các mô hình hạt nhân thế hệ mới. Đồng thời định hướng cho các nghiên cứu thực nghiệm trong tương lai. Nghiên cứu cũng mở ra các hướng đi mới. Điều này cho việc khám phá những khía cạnh chưa được biết đến của cấu trúc hạt nhân.

6.1. Hiểu biết sâu sắc về cấu trúc hạt nhân

Nghiên cứu mang lại cái nhìn sâu sắc về cấu trúc hạt nhân. Đặc biệt là hiệu ứng kết cặp và sự phân bố năng lượng. Nó giúp xác nhận các mô hình lý thuyết hiện có. Đồng thời cung cấp cơ sở để xây dựng các mô hình phức tạp hơn. Hiểu biết này là cốt lõi của vật lý hạt nhân.

6.2. Ứng dụng trong phản ứng hạt nhân

Dữ liệu mật độ mức hạt nhân là đầu vào quan trọng. Nó dùng cho các tính toán tiết diện phản ứng hạt nhân. Điều này có ý nghĩa trong việc thiết kế lò phản ứng hạt nhân. Cũng như trong nghiên cứu quá trình tổng hợp hạt nhân trong vũ trụ. Các phản ứng này quyết định sự tiến hóa của sao và sự hình thành các nguyên tố.

6.3. Hướng phát triển cho nghiên cứu tương lai

Nghiên cứu mở ra nhiều hướng phát triển tiềm năng. Nó bao gồm việc mở rộng phương pháp này. Áp dụng cho các hạt nhân khác hoặc trong điều kiện khắc nghiệt hơn. Việc kết hợp với các mô hình hạt nhân phức tạp hơn là một khả năng. Điều này giúp kiểm chứng các lý thuyết mới. Đồng thời khám phá các hiện tượng hạt nhân chưa biết.

08/07/2026

Xem trước tài liệu

Tải đầy đủ để xem toàn bộ nội dung

Nghiên cứu vi mô mật độ mức toàn phần của các hạt nhân 60 63ni 160 163dy và 170 172yb sử dụng lời giải chính xác bài toán kết cặp kết hợp với mẫu đơn hạt độc lập tại nhiệt độ hữu hạn

Tải xuống file đầy đủ để xem toàn bộ nội dung

Tải đầy đủ (108 trang)

Trích đoạn nội dung luận án

Tải xuống để đọc toàn bộ

ĐẠI HỌC QUỐC GIA TP. HỒ CHÍ MINH TRƯỜNG ĐẠI HỌC KHOA HỌC TỰ NHIÊN LÊ THỊ QUỲNH HƯƠNG NGHIÊN CỨU VI MÔ MẬT ĐỘ MỨC TOÀN PHẦN CỦA CÁC HẠT NHÂN 60-63 Ni, 160-163Dy và 170-172Yb SỬ DỤNG LỜI GIẢI CHÍNH XÁC BÀI TOÁN KẾT CẶP KẾT HỢP VỚI MẪU ĐƠN HẠT ĐỘC LẬP TẠI NHIỆT ĐỘ HỮU HẠN LUẬN ÁN TIẾN SĨ VẬT LÝ NGUYÊN TỬ VÀ HẠT NHÂN Tp. Hồ Chí Minh – Năm 2018 ĐẠI HỌC QUỐC GIA TP. HỒ CHÍ MINH TRƯỜNG ĐẠI HỌC KHOA HỌC TỰ NHIÊN LÊ THỊ QUỲNH HƯƠNG NGHIÊN CỨU VI MÔ MẬT ĐỘ MỨC TOÀN PHẦN CỦA CÁC HẠT NHÂN 60-63 Ni, 160-163Dy và 170-172Yb SỬ DỤNG LỜI GIẢI CHÍNH XÁC BÀI TOÁN KẾT CẶP KẾT HỢP VỚI MẪU ĐƠN HẠT ĐỘC LẬP TẠI NHIỆT ĐỘ HỮU HẠN Ngành: Vật lý Nguyên tử và Hạt nhân Mã số ngành: 62440501 Phản biện 1: PGS.

Đỗ Quang Bình Phản biện 2: PGS. Nguyễn An Sơn Phản biện 3: TS. Trần Văn Hùng Phản biện độc lập 1: GS. Đào Tiến Khoa Phản biện độc lập 2: TS.

Nguyễn Thị Nguyệt Hà NGƯỜI HƯỚNG DẪN KHOA HỌC 1. Nguyễn Quang Hưng 2. Hoàng Anh Tuấn Kiệt Tp. Hồ Chí Minh – Năm 2018 LÍI CAM OAN Tæi xin cam oan luªn ¡n n y l cæng tr¼nh nghi¶n cùu cõa ri¶ng tæi.

To n bë dú li»u trong luªn ¡n l ¢ ÷ñc tr½ch d¨n ¦y õ, chi ti¸t. Ph¦n k¸t qu£ cõa luªn ¡n, c¡c cæng tr¼nh ¢ cæng bè l do ch½nh b£n th¥n thüc hi»n d÷îi sü h÷îng d¨n khoa håc cõa PGS. Nguy¹n Quang H÷ng v TS. Ho ng Anh Tu§n Ki»t, ch÷a tøng ÷ñc cæng bè trong b§t ký cæng tr¼nh n o m tæi ch÷a tham gia.

T¡c gi£ luªn ¡n L¶ Thà Quýnh H÷ìng i LÍI CM ÌN Tr÷îc ti¶n, tæi xin gûi líi c£m ìn s¥u sc ¸n PGS. TS Nguy¹n Quang H÷ng ¢ d nh nhi·u thíi gian, t¥m huy¸t º h÷îng d¨n tæi nghi¶n cùu v ho n th nh b£n luªn ¡n Ti¸n S¾ n y. Tæi công xin ch¥n th nh c£m ìn TS. Ho ng Anh Tu§n Ki»t v GS.

Nguy¹n ¼nh «ng. C¡c th¦y ¢ khæng nhúng h÷îng d¨n v· chuy¶n mæn m cán luæn t¼m nguçn kinh ph½ º hé trñ tæi trong suèt thíi gian l m nghi¶n cùu sinh. Ngo i nhúng ki¸n thùc chuy¶n ng nh, tæi cán ÷ñc h÷îng d¨n º câ thº l m vi»c ëc lªp, truy·n cho ni·m am m¶ nghi¶n cùu khoa håc v ni·m tin r¬ng måi n·n t£ng cõa ki¸n thùc v sü th nh cæng ·u düa tr¶n mët qu¡ tr¼nh l m vi»c nghi¶m tóc còng vîi sü hiºu bi¸t rã r ng v· c¡c chu©n müc v ¤o ùc khoa håc ch¥n ch½nh. Tæi xin ch¥n th nh c£m ìn quþ th¦y cæ trong bë mæn Vªt lþ H¤t nh¥n, tr÷íng ¤i håc Khoa Håc Tü Nhi¶n, HQG Hç Ch½ Minh, quþ th¦y cæ ¢ tªn t¼nh h÷îng d¨n tæi trong suèt thíi gian qua.

Tæi xin c£m ìn Quÿ NAFOSTED m¢ sè 103.69 ¢ t i trñ kinh ph½ cho nhúng nghi¶n cùu cõa tæi trong suèt thíi gian l m nghi¶n cùu sinh. Sü hé trñ t i ch½nh n y l væ còng quþ b¡u èi vîi nhúng håc vi¶n trong n÷îc nh÷ tæi, gióp tæi y¶n t¥m tªp trung håc tªp. Tæi công xin c£m ìn Vi»n Nghi¶n Cùu Khoa Håc Cì B£n v Ùng Döng, thuëc Tr÷íng ¤i håc Duy T¥n °t t¤i Tp.Hç Ch½ Minh. C¡c th¦y cæ v anh chà trong Vi»n ¢ luæn quan t¥m ¸n nghi¶n cùu cõa tæi v ëng vi¶n tæi.

Hìn th¸ núa, Vi»n cán t¤o i·u ki»n cho tæi ÷ñc tham gia c¡c ho¤t ëng håc thuªt, sû döng cì sð vªt ch§t trong suèt thíi gian qua. Nh¥n ¥y, tæi công xin ch¥n th nh c£m ìn Ban Gi¡m Hi»u tr÷íng ¤i håc Kh¡nh Háa còng c¡c th¦y cæ trong bë mæn Vªt lþ Kÿ thuªt ¢ t¤o i·u ki»n v luæn hé trñ tæi trong cæng vi»c º tæi câ thº ho n th nh tèt khâa håc. Cuèi còng, tæi xin gûi líi c£m ìn ch¥n th nh ¸n bè mµ, d¼ d÷ñng, c¡c anh ii chà v c¡c em ¢ luæn õng hë tæi v· c£ tinh th¦n v vªt ch§t trong suèt thíi gian qua. °c bi»t l chçng tæi ¢ luæn ¥m th¦m hé trñ, gióp ï tæi tø nhúng cæng vi»c nhä nh§t trong gia ¼nh º tæi câ cì hëi ÷ñc ti¸p töc i håc.

M°c dò tæi ¢ cè gng º ho n th nh tèt luªn ¡n cõa m¼nh, nëi dung chc v¨n cán thi¸u sât. R§t mong nhªn ÷ñc nhúng âng gâp quþ b¡u cõa quþ th¦y cæ v anh chà. T¡c gi£ luªn ¡n L¶ Thà Quýnh H÷ìng iii MÖC LÖC Líi cam oan. ii Danh möc c¡c chú vi¸t tt.

vi Danh möc c¡c h¼nh v³. viii Danh möc b£ng biºu. MËT SÈ MÆ HNH LÞ THUYT. C¡c mæ h¼nh hi»n t÷ñng luªn nghi¶n cùu mªt ë mùc.

Mæ h¼nh kh½ Fermi. Mæ h¼nh nhi»t ë khæng êi. Mæ h¼nh Gilbert-Cameron k¸t hñp. Mæ h¼nh kh½ Fermi dàch chuyºn ng÷ñc.

Mæ h¼nh si¶u ch£y têng qu¡t. C¡c mæ h¼nh vi mæ nghi¶n cùu mªt ë mùc. Mæ h¼nh Hartree-Fock k¸t hñp vîi lþ thuy¸t si¶u d¨n cõa Bardeen - Cooper - Schrieffer (HFBCS). Mæ h¼nh Hartree-Fock-Bogoliubov tê hñp (HFBC).

Ph÷ìng ph¡p mæ phäng Monte Carlo düa tr¶n mæ h¼nh lîp (SMMC). PH×ÌNG PHP EP + IPM. Líi gi£i ch½nh x¡c b i to¡n k¸t c°p t¤i nhi»t ë b¬ng khæng. Líi gi£i ch½nh x¡c b i to¡n k¸t c°p t¤i nhi»t ë húu h¤n.

Ph÷ìng ph¡p IPM t¤i nhi»t ë húu h¤n. Ph÷ìng ph¡p EP+IPM. PH N TCH KT QU TNH TON V THO LUN. C¡c sè li»u ¦u v o cho t½nh to¡n.

L÷u ç thuªt to¡n cõa ph÷ìng ph¡p EP+IPM. K¸t qu£ t½nh to¡n v th£o luªn. Khe n«ng l÷ñng k¸t c°p. N«ng l÷ñng k½ch th½ch to n ph¦n.

Nhi»t dung ri¶ng. 72 KT LUN V H×ÎNG PHT TRIN. 79 DANH MÖC CC CÆNG TRNH CÆNG BÈ. 82 TI LIU THAM KHO.

85 v DANH MÖC CC CHÚ VIT TT Chú vi¸t tt Ti¸ng Vi»t Ti¸ng Anh BCS Bardeen-Cooper-Schrieffer BSFG Mæ h¼nh kh½ Fermi dàch Back-Shifted-Fermi-Gas chuyºn ng÷ñc model CE Tê hñp thèng k¶ ch½nh tc Canonical Ensembles H ¤i Håc EP Líi gi£i ch½nh x¡c cõa b i Exact Pairing to¡n k¸t c°p FTBCS Lþ thuy¸t BCS t¤i nhi»t ë Finite-Temperature húu h¤n Bardeen-Cooper-Schrieffer GCE Tê hñp thèng k¶ ¤i ch½nh tc Grand Canonical Ensembles HFBC Ph÷ìng ph¡p Hartree-Fock- Hartree-Fock-Bogoliubov Bogoliubov tê hñp plus combinatorial method HLBX H m Lüc Bùc X¤ Radiative Strength Function HFBCS Ph÷ìng ph¡p Hartree-Fock Hartree-Fock plus Bardeen- k¸t hñp vîi Bardeen-Cooper- Cooper-Schrieffer method Schrieffer IAEA Cì quan N«ng l÷ñng Nguy¶n International Atomic Energy tû Quèc t¸ Agency IPM Mæ h¼nh ìn h¤t ëc lªp Independent Particle Model MCE Tê hñp thèng k¶ vi ch½nh tc Microcanonical Ensembles MM Mªt ë Mùc Nuclear level density SMMC Ph÷ìng ph¡p mæ phäng Shell Model Monte Carlo Monte Carlo düa tr¶n mæ h¼nh lîp vi WS Woods-Saxon vii DANH MÖC CC HNH V H¼nh 0.1 Ph£n ùng t¤o h¤t nh¥n hñp ph¦n .1 Khe n«ng l÷ñng k¸t c°p ∆(T) cho c¡c h¤t nh¥n 170 Yb (a), 171 Yb (b) v 172 Yb (c) .2 Khe n«ng l÷ñng k¸t c°p ∆(T) cho c¡c h¤t nh¥n 160 Dy (a), 161 Dy (b), 162 Dy (c) v 163 Dy (d).3 Khe n«ng l÷ñng k¸t c°p ∆(T) cho c¡c h¤t nh¥n 60 Ni (a), 61 Ni (b), 62 Ni (c) v 63 Ni (d).4 N«ng l÷ñng k½ch th½ch to n ph¦n E ∗ (T ) cho c¡c h¤t nh¥n 170 Yb (a), 171 Yb (b), v 172 Yb (c) .5 N«ng l÷ñng k½ch th½ch to n ph¦n E ∗ (T ) cho c¡c h¤t nh¥n 160 Dy (a), 161 Dy (b), 162 Dy (c), v 163 Dy (d) .6 N«ng l÷ñng k½ch th½ch to n ph¦n E ∗ (T ) cho c¡c h¤t nh¥n 60 Ni (a), 61 Ni (b), 62 Ni (c) v 63 Ni (d) .7 Nhi»t dung ri¶ng têng cëng C(T ) cho c¡c h¤t nh¥n 170 Yb (a), 171 Yb (b), v 172 Yb (c) .8 Nhi»t dung ri¶ng têng cëng C(T ) cho c¡c h¤t nh¥n 160 Dy (a), 161 Dy (b), 162 Dy (c), v 163 Dy (d) .9 Nhi»t dung ri¶ng têng cëng C(T ) cho c¡c h¤t nh¥n 60 Ni (a), 61 Ni (b), 62 Ni (c), v 63 Ni (d) .10 Entropy têng cëng S(T ) cho c¡c h¤t nh¥n 170 Yb (a), 171 Yb (b), v 172 Yb (c) .11 Entropy têng cëng S(T ) cho c¡c h¤t nh¥n 160 Dy (a), 161 Dy (b), 162 Dy (c), v 163 Dy (d) .12 Entropy têng cëng S(T ) cho c¡c h¤t nh¥n 60 Ni (a), 61 Ni (b), 62 Ni (c), v 63 Ni (d) .13 Mªt ë mùc to n ph¦n ρ(E ∗ ) cho c¡c h¤t nh¥n 170 Yb (a), 171 Yb (b), v 172 Yb (c) .14 Mªt ë mùc to n ph¦n ρ(E ∗ ) cho c¡c h¤t nh¥n 160 Dy (a), 161 Dy (b), 162 Dy (c) v 163 Dy (d) .15 Mªt ë mùc to n ph¦n ρ(E ∗ ) cho c¡c h¤t nh¥n 60 Ni (a), 61 Ni (b), 62 Ni (c) v 63 Ni (d) .16 Mªt ë mùc to n ph¦n ρ(E ∗ ) cho h¤t nh¥n 60 N i. 77 ix DANH MÖC BNG BIU B£ng 3.1 C¡c sè li»u ¦u v o trong t½nh to¡n MM theo mæ h¼nh EP+IPM cho c¡c h¤t nh¥n. 47 x MÐ U H¤t nh¥n nguy¶n tû ÷ñc c§u th nh tø c¡c nucleon (proton v neutron), li¶n k¸t vîi nhau b¬ng mët lüc t÷ìng t¡c m¤nh ð t¦m ngn (trong ph¤m vi kho£ng 10−15 m) gåi l lüc h¤t nh¥n. Theo c¡c quy luªt cõa cì håc l÷ñng tû, h¤t nh¥n câ c¡c mùc n«ng l÷ñng ríi r¤c.

C¡c nucleon l c¡c fermion s³ ph¥n bè tr¶n c¡c mùc n«ng l÷ñng ìn h¤t ríi r¤c tòy thuëc v o tøng h¤t nh¥n. Khi h¤t nh¥n bà k½ch th½ch theo nhi·u c¡ch thùc kh¡c nhau, v½ dö nh÷ bà bn ph¡ b¬ng c¡c chòm h¤t t½ch i»n tø m¡y gia tèc vîi n«ng l÷ñng õ lîn, h¤t nh¥n s³ ð tr¤ng th¡i k½ch th½ch cao v sau â s³ chuyºn v· c¡c tr¤ng th¡i k½ch th½ch câ n«ng l÷ñng th§p hìn (c¡c tr¤ng th¡i k½ch th½ch trung gian). C¡c h¤t nh¥n k½ch th½ch n y luæn câ xu h÷îng trð v· tr¤ng th¡i cì b£n (tr¤ng th¡i câ n«ng l÷ñng th§p nh§t) b¬ng c¡ch ph¡t ra c¡c tia gamma vîi c¡c n«ng l÷ñng kh¡c nhau. Méi tr¤ng th¡i k½ch th½ch nh÷ vªy s³ t÷ìng ùng vîi vi»c xu§t hi»n th¶m mët v i ho°c mët lo¤t c¡c mùc n«ng l÷ñng k½ch th½ch, tuý thuëc v o c§u tróc °c tr÷ng cõa tøng h¤t nh¥n ÷ñc nghi¶n cùu.

Tªp hñp cõa c¡c mùc n«ng l÷ñng k½ch th½ch tr¶n t¤o th nh mët phê n«ng l÷ñng k½ch th½ch. èi vîi c¡c h¤t nh¥n nhµ, c¡c mùc n«ng l÷ñng k½ch th½ch th÷íng ríi r¤c. Tuy nhi¶n, èi vîi c¡c h¤t nh¥n trung b¼nh v n°ng, phê n«ng l÷ñng k½ch th½ch ch¿ ríi r¤c t¤i vòng n«ng l÷ñng k½ch th½ch th§p (tø 0 tîi kho£ng 2 MeV).

Nội dung được bảo vệ bản quyền — Tải xuống đầy đủ

Trích dẫn luận án này

Lê Thị Quỳnh Hương (2018). Nghiên cứu vi mô mật độ mức toàn phần của các hạt nhân 60 63 [Luận án tiến sĩ, Trường Đại học Khoa học Tự nhiên - Đại học Quốc gia TP. Hồ Chí Minh]. LuanAn.net. https://luanan.net/tai-lieu-khac/vi-mo-mat-do-muc-toan-phan-cua-cac-hat-nhan-60-63ni-160-163dy-va-170-172yb-su

Câu hỏi thường gặp

Luận án "Nghiên cứu vi mô mật độ mức toàn phần của các hạt nhân 60 63" nghiên cứu về vấn đề gì?

Luận án: Nghiên cứu vi mô mật độ mức toàn phần của các hạt nhân 60 63ni 160 163dy và 170 172yb sử dụng lời giải chính xác bài toán kết cặp kết hợp với mẫu đơn h

Luận án "Nghiên cứu vi mô mật độ mức toàn phần của các hạt nhân 60 63" được bảo vệ tại trường nào?

Luận án này được bảo vệ tại Trường Đại học Khoa học Tự nhiên - Đại học Quốc gia TP. Hồ Chí Minh. Năm bảo vệ: 2018.

Luận án "Nghiên cứu vi mô mật độ mức toàn phần của các hạt nhân 60 63" thuộc chuyên ngành gì?

Luận án "Nghiên cứu vi mô mật độ mức toàn phần của các hạt nhân 60 63" thuộc chuyên ngành Vật lý Nguyên tử và Hạt nhân. Danh mục: Tài liệu khác.

Luận án "Nghiên cứu vi mô mật độ mức toàn phần của các hạt nhân 60 63" có bao nhiêu trang?

Luận án "Nghiên cứu vi mô mật độ mức toàn phần của các hạt nhân 60 63" có 108 trang. Bạn có thể xem trước một phần tài liệu ngay trên trang web trước khi tải về.

Cách tải luận án "Nghiên cứu vi mô mật độ mức toàn phần của các hạt nhân 60 63" về máy như thế nào?

Để tải luận án về máy, bạn nhấn nút "Tải xuống ngay" trên trang này, sau đó hoàn tất thanh toán phí lưu trữ. File sẽ được tải xuống ngay sau khi thanh toán thành công. Hỗ trợ qua Zalo: 0559 297 239.

Luận án liên quan

Chia sẻ tài liệu: Facebook Twitter