Luận án tiến sĩ Vật lý: Thế Higgs trong mô hình 3-3-1 với cơ chế CKS - Trường Đại học Sư phạm Hà Nội 2
Nghiên cứu về thế Higgs trong mô hình 3 3 1 với cơ chế KCS và phân loại các mô hình 3 3 1 dựa trên dữ liệu tích yếu.
Luan An
Luận án tiến sĩ
Năm xuất bản
Số trang
121
Thời gian đọc
19 phút
Lượt xem
0
Lượt tải
0
Phí lưu trữ
40 Point
Tổng quan nhanh
- Chủ đề:
- 1. Tổng quan mô hình 3-3-1 và cơ chế CKS trong vật lý
- Số trang:
- 121 trang
- Trường:
- Trường Đại học Sư phạm Hà Nội 2
- Chuyên ngành:
- Vật lý lý thuyết và Vật lý toán
- Tác giả:
- Nguyễn Văn Hợp
- Năm:
- 2020
Tóm tắt nội dung luận án
I. Tổng quan mô hình 3 3 1 và cơ chế CKS trong vật lý
Mô hình chuẩn vật lý hạt đạt nhiều thành tựu lớn. Tuy nhiên, mô hình chuẩn vẫn chưa giải thích được bài toán khối lượng neutrino và vật chất tối. Sự mở rộng đối xứng chuẩn SU(3)C x SU(3)L x U(1)X mang lại lời giải tự nhiên cho các vấn đề này. Khung lý thuyết mở rộng được gọi là mô hình 3-3-1. Cấu trúc đối xứng này giải thích thỏa đáng số lượng ba thế hệ fermion trong tự nhiên. Cơ chế CKS hay cơ chế Chang-Keung-Senjanović đóng vai trò then chốt trong việc sinh khối lượng hạt. Sự kết hợp giữa thế Higgs và cơ chế CKS tạo nên bức tranh vật lý hoàn chỉnh. Các nghiên cứu hiện tượng luận mở ra hướng tìm kiếm hạt mới ngoài mô hình chuẩn.
1.1. Cơ sở đối xứng chuẩn SU 3 C x SU 3 L x U 1 X
Nhóm đối xứng chuẩn SU(3)C x SU(3)L x U(1)X mở rộng nhóm đối xứng điện yếu thông thường. Việc mở rộng nhóm SU(2)L thành SU(3)L mang tính tất yếu lý thuyết. Cấu trúc này triệt tiêu hoàn toàn các dị thường chuẩn lượng tử. Số thế hệ hạt fermion được cố định bằng đúng số màu sắc động học. Mô hình 3-3-1 chứa các hạt boson gauge trung hòa mới ký hiệu Z'. Mô hình cũng dự đoán sự tồn tại của các hạt vô hướng Higgs mở rộng. Các hạt mới làm phong phú thêm phổ hạt cơ bản. Hiện tượng luận tại thang năng lượng cao có thêm nhiều dấu hiệu thực nghiệm rõ nét. Mô hình thiết lập cầu nối vững chắc giữa thang điện yếu và thang năng lượng mới.
1.2. Vai trò của cơ chế Chang Keung Senjanović
Cơ chế CKS hay cơ chế Chang-Keung-Senjanović là giải pháp sinh khối lượng tinh tế. Cơ chế này áp dụng hiệu quả cho phổ khối lượng neutrino và quark. Các hiệu ứng lượng tử vòng bậc một tạo ra khối lượng nhỏ một cách tự nhiên. Khối lượng neutrino không cần đến các hạt Majorana siêu nặng như cơ chế seesaw truyền thống. Cơ chế CKS gắn liền trực tiếp với cấu trúc các bộ tam tuyến vô hướng. Sự phân bố tương tác Yukawa quy định độ lớn khối lượng các hạt. Việc tính toán ma trận khối lượng trở nên nhất quán và chính xác. Đây là bước tiến quan trọng trong vật lý lý thuyết năng lượng cao.
II. Cấu trúc thế Higgs trong mô hình 3 3 1 mở rộng chuẩn
Thế Higgs đóng vai trò trung tâm trong quá trình phá vỡ đối xứng tự phát. Trong mô hình 3-3-1, thế Higgs chứa nhiều trường vô hướng đa tuyến phức tạp. Dạng tổng quát của thế năng vô hướng phải thỏa mãn tính bất biến chuẩn toàn phần. Hàm thế Higgs xác định trạng thái chân không vật lý bền vững của vũ trụ. Các tham số tự tương tác quyết định trực tiếp khối lượng các hạt vô hướng vật lý. Việc tối thiểu hóa thế Higgs dẫn đến hệ phương trình điều kiện cực tiểu. Phân tích thế năng cho phép kiểm tra tính ổn định chân không. Cấu trúc này mở đường cho việc khảo sát hạt vô hướng Higgs mở rộng.
2.1. Quá trình phá vỡ đối xứng tự phát qua hai giai đoạn
Quá trình phá vỡ đối xứng tự phát diễn ra theo hai giai đoạn nối tiếp. Giai đoạn thứ nhất phá vỡ đối xứng chuẩn SU(3)C x SU(3)L x U(1)X về nhóm chuẩn điện yếu thông thường. Giai đoạn này xảy ra ở thang năng lượng TeV. Trường vô hướng nhận giá trị chân không kỳ vọng (VEV) lớn để tạo khối lượng cho các hạt nặng mới. Giai đoạn thứ hai tiếp tục phá vỡ nhóm đối xứng điện yếu về đối xứng điện từ U(1)Q. Quá trình này tương ứng với thang năng lượng điện yếu quen thuộc. Các giá trị chân không kỳ vọng (VEV) quyết định thang khối lượng của toàn bộ hệ hạt. Sự tách biệt thang năng lượng đảm bảo tính tương thích với dữ liệu thực nghiệm.
2.2. Phân tích giá trị chân không kỳ vọng VEV
Các giá trị chân không kỳ vọng (VEV) của các bộ tam tuyến Higgs xác định chân không thực. Ký hiệu các VEV gồm u, v và w. Thang đo w nằm ở mức TeV cao hơn hẳn thang điện yếu. Hai giá trị u và v tham gia trực tiếp vào việc sinh khối lượng cho hạt chuẩn. Ma trận khối lượng của các hạt boson gauge phụ thuộc tuyến tính vào bình phương các VEV. Tỷ số giữa các giá trị chân không kỳ vọng (VEV) ảnh hưởng đến góc trộn vô hướng. Việc khớp dữ liệu thực nghiệm giúp giới hạn chính xác độ lớn của từng VEV. Kết quả phân tích xác nhận tính khả thi của mô hình 3-3-1.
III. Cơ chế CKS và nguồn gốc tạo khối lượng neutrino nhẹ
Nguồn gốc khối lượng neutrino là bài toán hóc búa của vật lý hạt hiện đại. Mô hình chuẩn không gán khối lượng cho hạt neutrino. Tuy nhiên, hiện tượng dao động neutrino chứng minh chúng có khối lượng khác không. Cơ chế CKS cung cấp cơ chế tạo khối lượng neutrino thông qua hiệu ứng lượng tử. Tương tác của hạt vô hướng Higgs mở rộng đóng vai trò truyền tương tác. Việc triệt tiêu ma trận cấp cây tạo tiền đề cho khối lượng vòng lượng tử. Các kết quả số học hoàn toàn tương thích với các quan sát dao động neutrino hiện nay. Nghiên cứu khẳng định sức mạnh giải thích của mô hình 3-3-1 tích hợp cơ chế CKS.
3.1. Sơ đồ sinh khối lượng neutrino ở mức một vòng
Cơ chế CKS sinh khối lượng neutrino thông qua các giản đồ Feynman một vòng. Các hạt trung gian trong vòng gồm boson chuẩn nặng và các hạt vô hướng Higgs mở rộng. Sự kết hợp giữa các giá trị chân không kỳ vọng (VEV) điều khiển độ lớn giản đồ. Khối lượng nhỏ của neutrino xuất hiện tự nhiên do thừa số ức chế vòng lượng tử. Mô hình không cần bổ sung các hạt neutrino thuận siêu nặng. Cấu trúc ma trận khối lượng giải thích thỏa đáng góc trộn neutrino PMNS. Các kết quả tính toán số cho thấy sự trùng khớp với số liệu đo đạc quốc tế.
3.2. Mối liên hệ giữa góc trộn lepton và thế Higgs
Cấu trúc Yukawa của thế Higgs quyết định trực tiếp dạng ma trận trộn lepton. Sự phá vỡ đối xứng tự phát tạo ra sự pha trộn giữa các trạng thái vị. Các góc trộn neutrino đạt giá trị phù hợp nhờ cấu trúc hình học của chân không. Phép biến đổi ma trận đường chéo hóa tái hiện chính xác các tham số dao động. Sự can thiệp của các trường vô hướng mới giúp giải thích hiện tượng vi phạm CP trong khu vực lepton. Nghiên cứu chi tiết thế năng giúp cố định các tham số tự do trong mô hình 3-3-1 với cơ chế CKS.
IV. Khảo sát boson Higgs chuẩn 125 GeV và hạt vô hướng mới
Máy gia tốc LHC phát hiện boson Higgs chuẩn 125 GeV vào năm 2012. Hạt này đóng vai trò mấu chốt trong việc kiểm chứng mô hình chuẩn. Trong mô hình 3-3-1, trạng thái vô hướng nhẹ nhất đồng nhất với boson Higgs chuẩn 125 GeV. Ngoài ra, phổ hạt xuất hiện thêm nhiều hạt vô hướng Higgs mở rộng mang điện và trung hòa. Khối lượng và tương tác của chúng bị ràng buộc bởi dữ liệu thực nghiệm LHC. Việc phân tích ma trận khối lượng vô hướng giúp tách biệt trạng thái vật lý chuẩn và trạng thái mới. Các sai lệch tín hiệu so với mô hình chuẩn được khảo sát chi tiết.
4.1. Đặc trưng của boson Higgs chuẩn 125 GeV
Trạng thái vô hướng nhẹ nhất trong thế Higgs phản ánh đầy đủ tính chất của hạt 125 GeV. Tương tác của hạt này với các fermion và boson gauge gần như trùng khớp với dự đoán mô hình chuẩn. Độ lệch liên kết nằm trong phạm vi sai số cho phép của thí nghiệm ATLAS và CMS. Góc trộn giữa hạt Higgs chuẩn và các hạt vô hướng nặng mới rất nhỏ. Tỷ lệ phân rã thành hai photon và hai boson Z được tính toán chuẩn xác. Mô hình 3-3-1 bảo toàn tính nhất quán tuyệt đối với các dữ liệu thực nghiệm hiện hành.
4.2. Phổ các hạt vô hướng Higgs mở rộng
Hệ hạt vô hướng trong mô hình 3-3-1 bao gồm các hạt trung hòa CP-chẵn, CP-lẻ và các hạt mang điện đơn hoặc đôi. Khối lượng của hạt vô hướng Higgs mở rộng thường nằm trong khoảng vài trăm GeV đến vài TeV. Các hạt mang điện đóng góp quan trọng vào quá trình phân rã phân nhánh của Higgs 125 GeV. Các thực nghiệm tại LHC đang tích cực tìm kiếm dấu vết của các hạt tích điện này. Sự tồn tại của chúng là bằng chứng thực nghiệm trực tiếp của mô hình 3-3-1 mở rộng.
V. Phân loại mô hình 3 3 1 dựa trên dữ liệu tích yếu chuẩn
Phân loại mô hình 3-3-1 dựa trên dữ liệu tích yếu là đóng góp khoa học nổi bật. Dữ liệu tích yếu và điều kiện khử bất thường lượng tử tạo thành bộ lọc lý thuyết chặt chẽ. Mỗi biến thể mô hình tương ứng với một cách gán siêu tích và điện tích cho các hạt. Việc hệ thống hóa giúp xác định rõ các cấu hình khả dĩ của trường vô hướng và fermion. Thế Higgs trong từng phiên bản mang đặc trưng hình học riêng biệt. Quá trình phá vỡ đối xứng tự phát duy trì tính chuẩn hóa của lý thuyết trường lượng tử. Phân loại chuẩn xác định hướng nghiên cứu hiện tượng luận tối ưu.
5.1. Tiêu chuẩn khử bất thường gauge trong mô hình
Điều kiện khử bất thường gauge đóng vai trò cốt lõi trong xây dựng mô hình lý thuyết. Các tam giác bất thường lượng tử phải triệt tiêu hoàn toàn trên toàn bộ phổ fermion. Việc triệt tiêu yêu cầu số lượng bộ ba và bộ ba liên hợp phải cân bằng. Số thế hệ hạt fermion bắt buộc phải bằng số màu của nhóm sắc động học lượng tử SU(3)C. Nhóm đối xứng chuẩn SU(3)C x SU(3)L x U(1)X vì thế mang tính chặt chẽ cao. Các phiên bản mô hình 3-3-1 được phân loại rành mạch dựa trên điện tích của các lepton kỳ lạ.
5.2. Khảo sát hiện tượng luận hạt boson Z2 tại LHC
Boson gauge trung hòa mới Z2 hay Z' là dấu hiệu đặc trưng của mô hình 3-3-1. Quá trình sinh Z2 tại máy gia tốc LHC diễn ra theo cơ chế Drell-Yan. Tiết diện tán xạ toàn phần phụ thuộc vào góc trộn chuẩn và khối lượng Z2. Giới hạn khối lượng của Z2 được thiết lập dựa trên tham số định chuẩn rho và dữ liệu thực nghiệm CMS. Phổ khối lượng nằm trong vùng năng lượng vài TeV hoàn toàn khả thi trong các đợt chạy máy tương lai. Nghiên cứu mở rộng khả năng khám phá vật lý mới tại thang TeV.
Mục lục chi tiết luận án
Tải xuống file đầy đủ để xem toàn bộ nội dung
Tải đầy đủ (121 trang)Trích đoạn nội dung luận án
Tải xuống để đọc toàn bộBỘ GIÁO DỤC VÀ ĐÀO TẠO TRƯỜNG ĐẠI HỌC SƯ PHẠM HÀ NỘI 2 KHOA VẬT LÝ LUẬN ÁN TIẾN SĨ THẾ HIGGS TRONG MÔ HÌNH 3-3-1 VỚI CƠ CHẾ CKS VÀ PHÂN LOẠI CÁC MÔ HÌNH 3-3-1 DỰA TRÊN DỮ LIỆU TÍCH YẾU Chuyên ngành: Vật lý lý thuyết và Vật lý toán Mã số: 9 44 01 03 Nghiên cứu sinh: Nguyễn Văn Hợp Hướng dẫn khoa học: 1. Nguyễn Huy Thảo -2020- luan an LUN N TIN S TH HIGGS TRONG MÆ HNH 3-3-1 VÎI CÌ CH CKS V PH N LOI CC MÆ HNH 3-3-1 DÜA TRN DÚ LIU TCH YU Nguy¹n V«n Hñp Ng y 1 th¡ng 11 n«m 2020 luan an Líi c£m ìn Tæi vèn l mët håc trá tinh t§n v công l mët ng÷íi th¦y ch«m ch¿, nh÷ng ph£i thó thªt r¬ng qu¢ng thíi gian l m nghi¶n cùu sinh Ti¸n s¾ l giai o¤n th¡ch thùc nh§t trong íi tæi t½nh cho ¸n lóc n y. H nh tr¼nh trð th nh Ti¸n s¾ tüa nh÷ mët chuy¸n i ra biºn lîn. Dò câ sü chu©n bà chu ¡o ¸n ¥u, v kº c£ khi ¢ dü li»u mët ½ch ¸n tèt µp, th¼ c£m gi¡c lo lng v æi lóc nao nóng l khæng thº tr¡nh khäi.
May mn l tæi ÷ñc i còng mët thõy thõ o n câ hoa ti¶u d¤n d y, câ t i cæng chc tay l¡i, câ çng ëi s¡t c¡nh, còng nhúng v¼ sao d¨n ÷íng lóc ¶m tèi, º cuèi còng, gií ¥y tæi ¢ °t mët ch¥n ð ½ch ¸n. Tr÷îc ti¶n, tæi xin th nh k½nh ghi ìn Th¦y tæi, GS. Ho ng Ngåc Long, ng÷íi ¢ nhªn tæi v o nhâm nghi¶n cùu, ¢ ành h÷îng nghi¶n cùu, thà ph¤m kÿ n«ng v truy·n thö ki¸n thùc chuy¶n mæn cho tæi tø bªc håc Th¤c s¾ tr÷îc ¥y cho ¸n bªc Ti¸n s¾ l¦n n y. Tæi khæng bao gií qu¶n ìn Th¦y tæi, còng t§t c£ Th¦y Cæ cô tr÷îc ¥y, ¢ vun p cho tæi nhúng n·n t£ng håc thuªt v khai s¡ng cho tæi nhúng b i håc cuëc sèng º tæi ÷ñc nh÷ ng y hæm nay.
Tæi r§t bi¸t ìn Th¦y h÷îng d¨n, TS. Nguy¹n Huy Th£o, ng÷íi ¢ luæn song h nh còng tæi trong chuy¶n mæn, chia s´ khi vui buçn v ¢ hé trñ tæi tèi a trong vi»c lªp k¸ ho¤ch håc tªp công nh÷ ho n t§t måi thõ töc li¶n quan ¸n qu¡ tr¼nh o t¤o ti¸n s¾. Tæi xin câ æi dáng c£m ìn TS. L¶ Thå Hu», mët ng÷íi anh em k· vai s¡t c¡nh còng tæi, ch¯ng nhúng hé trñ tæi nhúng khâ kh«n trong sinh ho¤t lóc i håc m cán cho tæi nhúng ch¿ d¨n chuy¶n mæn tø A ¸n Z nhúng khi tæi khæng 1 luan an câ Th¦y b¶n c¤nh.TS H Thanh Hòng, ng÷íi b¤n s®n s ng chia s³ vui buçn, ëng vi¶n kh½ch l» tæi trong nhúng th¡ng ng y tæi sèng v l m vi»c xa nh.
Xin c£m ìn quþ Th¦y Cæ, c¡c nh qu£n lþ v i·u h nh t¤i tr÷íng ¤i Håc S÷ Ph¤m H Nëi 2, °c bi»t l quþ Th¦y Cæ ð Khoa Vªt Lþ ¢ t¤o i·u ki»n thuªn lñi, h÷îng d¨n håc thuªt cho tæi ho n th nh vi»c håc v nhi»t t¼nh hé trñ cho tæi trong måi thõ töc. Xin ch¥n th nh c£m ìn c¡c çng nghi»p cõa tæi t¤i Tr÷íng ¤i Håc C¦n Thì, °c bi»t l TS. Nguy¹n Thà Kim Ng¥n, ¢ çng c£m v g¡nh v¡c bît cæng vi»c hë tæi trong måi lóc. Xin c£m ìn Th¦y hi»u tr÷ðng - PGS.TS H Thanh To n, cæ Tr÷ðng Khoa KHTN - PGS.TS Bòi Thà Bûu Hu¶, nhúng ng÷íi ¢ truy·n c£m hùng cho tæi.
Sau còng, tæi xin d nh vinh dü v th nh qu£ n y cho Cha, Mµ, Anh Chà Em, Vñ v c¡c con cõa tæi, nhúng ng÷íi ¢ luæn y¶u th÷ìng, chia s³, hy sinh v dãi theo måi b÷îc i cõa tæi. Xin °c bi»t c£m ìn con g¡i b£y tuêi Nguy¹n Thòy D÷ìng cõa tæi, tuy b² nh÷ng luæn l ëng lüc, ni·m an õi v l ché düa tinh th¦n vúng chc cõa tæi. Luªn ¡n n y l th nh qu£ cõa ho¤t ëng nghi¶n cùu trong kho£ng 3 n«m tæi ÷ñc l m vi»c trong nhâm nghi¶n cùu do GS. Ho ng Ngåc Long chõ tr¼.
Mët l¦n núa, tæi xin gði líi c£m ìn GS. Ho ng Ngåc Long, TS. Nguy¹n Huy Th£o v TS. L¶ Thå Hu» ¢ cho tæi nhúng ành h÷îng, ch¿ d¨n chuy¶n mæn v nhúng hé trñ tinh th¦n, vªt ch§t trong thíi gian vøa qua.
Xin ch¥n th nh c£m ìn. Nguy¹n V«n Hñp 2 luan an Líi cam oan Tæi xin cam oan c¡c k¸t qu£ khoa håc ch½nh ÷ñc tr¼nh b y trong luªn ¡n n y l s£n ph©m khoa håc câ ÷ñc do b£n th¥n tæi âng gâp v o ho¤t ëng nghi¶n cùu trong thíi gian 3 n«m tæi l m nghi¶n cùu sinh t¤i Tr÷íng. Trong luªn ¡n n y, ph¦n ¦u cõa Ch÷ìng 1 giîi thi»u bèi c£nh v c¡c th nh tüu khoa håc m düa tr¶n â c¡c cæng tr¼nh khoa håc câ tæi tham gia v luªn ¡n cõa tæi ÷ñc x¥y düng, ph¦n cán l¤i cõa ch÷ìng n y l âng gâp khoa håc cõa nhâm chóng tæi. Ch÷ìng 2 v ch÷ìng 3 tr¼nh b y chõ y¸u düa tr¶n c¡c cæng tr¼nh khoa håc cõa nhâm nghi¶n cùu câ tæi tham gia.
Ph¦n k¸t luªn tâm tt l¤i c¡c k¸t qu£ khoa håc ch½nh cõa luªn ¡n. "Th¸ Higgs Cuèi còng, tæi xin cam k¸t c¡c k¸t qu£ ch½nh trong luªn ¡n trong mæ h¼nh 3-3-1 vîi cì ch¸ CKS v ph¥n lo¤i c¡c mæ h¼nh 3-3-1 düa tr¶n dú li»u t½ch y¸u" l th nh qu£ khoa håc cõa tæi v nhâm nghi¶n cùu m tæi tham gia, khæng tròng l°p vîi k¸t qu£ trong luªn ¡n kh¡c hay cæng tr¼nh khoa håc kh¡c ¢ câ. (t¡c gi£) 3 luan an Möc löc Danh möc c¡c kþ hi»u v chú vi¸t tt 6 Danh möc c¡c b£ng 7 Danh möc c¡c h¼nh v³ 10 Ph¦n mð ¦u 11 Ch÷ìng 1. Mæ h¼nh 3-3-1 vîi cì ch¸ CKS 19 1.1 Sì l÷ñc v· c¡c mæ h¼nh 3-3-1 v boson chu©n trung háa mîi .2 Mæ h¼nh 3-3-1 vîi cì ch¸ CKS .1 Ph¦n fermion cõa Mæ h¼nh 3-3-1 vîi cì ch¸ CKS .2 Boson chu©n, gâc trën v khèi l÷ñng cõa chóng .3 X¡c ành giîi h¤n tham sè mæ h¼nh v giîi h¤n khèi l÷ñng cõa c¡c boson chu©n düa v o tham sè ρ .4 Ti¸t di»n t¡n x¤ to n ph¦n cho qu¡ tr¼nh sinh boson chu©n n°ng Z2 ð LHC theo cì ch¸ Drell-Yan.
Th¸ Higgs v mët sè v§n · hi»n t÷ñng luªn câ li¶n quan ¸n Higgs trong Mæ h¼nh 3-3-1 vîi cì ch¸ CKS 32 2.1 Th¸ Higgs to n ph¦n .2 Th¸ Higgs b£o to n sè lepton .3 C¡c tr÷íng hñp gi£n l÷ñc .1 Ph¦n Higgs CP-l´ .2 Ph¦n Higgs CP-ch®n v Higgs nh÷ mæ h¼nh chu©n .3 Ph¦n Higgs mang i»n .4 Th¸ Higgs vi ph¤m sè lepton .5 Mët sè hi»n t÷ñng luªn li¶n quan ¸n nëi dung Higgs trong Mæ h¼nh 3-3-1 vîi cì ch¸ CKS .1 âng gâp cõa ph¦n væ h÷îng v o tham sè ρ .2 Hi»n t÷ñng luªn v· boson Higgs n°ng H4 .3 Mªt ë t n d÷ cõa vªt ch§t tèi (Dark matter relic density) 53 Ch÷ìng 3. Bi»n luªn c¡c °c t½nh cõa c¡c mæ h¼nh 3-3-1 düa v o dú li»u t½ch y¸u cõa 133Cs v cõa proton 57 3.1 Gi¡ trà thüc nghi»m cõa t½ch y¸u cõa 133 Cs, proton v cæng thùc t½ch y¸u trong c¡c mæ h¼nh mð rëng .2 Hi»n t÷ñng APV trong Mæ h¼nh 3-3-1 vîi cì ch¸ CKS .1 T÷ìng t¡c dáng trung háa .2 Biºu thùc bê ½nh t½ch y¸u trong Mæ h¼nh 3-3-1 CKS .3 Hi»n t÷ñng APV trong c¡c mæ h¼nh 3-3-1 β .1 APV trong mæ h¼nh 3-3-1 vîi β = ± 3 .2 APV trong mæ h¼nh 3-3-1 vîi β = ± √13 .3 APV trong mæ h¼nh 3-3-1 vîi β = 0. 73 Ph¦n k¸t luªn 78 Phö löc A: âng gâp cõa t½ch y¸u h¤t nh¥n v o APV. 109 Phö löc B: Thi¸t lªp cæng thùc t½ch y¸u .2 T½ch y¸u QSM W trong Mæ h¼nh chu©n .3 T½ch y¸u QBSM W trong c¡c mæ h¼nh mð rëng .4 Bê ½nh t½ch y¸u ∆QBSM W cõa mæ h¼nh mð rëng .5 Sü ëc lªp pha cõa cæng thùc t½ch y¸u trong mæ h¼nh 3-3-1-β 117 5 luan an Danh möc c¡c kþ hi»u v chú vi¸t tt Vi ph¤m t½nh ch®n l´ trong nguy¶n tû APV (Atom Parity Violation) B.L B¼nh ph÷ìng khèi l÷ñng Mæ h¼nh mð rëng tø Mæ h¼nh chu©n BSM (Beyond Standard Model) Tø vi¸t tt cõa t¶n c¡c t¡c gi£: CKS C¡rcamo, Kovalenko v Schmidt DM Vªt ch§t tèi M¡y gia tèc hadron lîn LHC (Large Hadron Collider) B£o to n sè lepton LNC (Lepton number conservation) Vi ph¤m sè lepton LNV (Lepton number violation) Mæ h¼nh M331 Mæ h¼nh 3-3-1 tèi thiºu (Minimal 3-3-1 model) Mæ h¼nh 3-3-1 vîi tham sè β trong biºu thùc Mæ h¼nh 3-3-1-β to¡n tû i»n t½ch cõa mæ h¼nh PV Vi ph¤m t½nh ch®n l´ (Parity Violation) T¡n x¤ electron vi ph¤m t½nh ch®n l´ PVES (Parity Violation Electron Scattering) SM Mæ h¼nh chu©n (Standard Model) H¤t n°ng t÷ìng t¡c y¸u WIMP (Weakly interacting massive particle) 6 luan an Danh möc c¡c b£ng 1 Sè l÷ñng tû cõa c¡c tr÷íng væ h÷îng Higgs èi vîi nhâm Z4 ×Z2 23 2 C¡c tr÷íng câ sè lepton L kh¡c khæng.
24 3 B¼nh ph÷ìng khèi l÷ñng cõa c¡c tr÷íng Higgs CP-l´ d÷îi i·u ki»n (2. 42 4 B¼nh ph÷ìng khèi l÷ñng cõa c¡c tr÷íng Higgs CP-ch®n d÷îi i·u ki»n (2. 44 5 C¡c h¬ng sè t÷ìng t¡c vector v vector-tröc dòng cho c¡c t½nh to¡n APV trong nguy¶n tû cesium düa theo Mæ h¼nh chu©n v düa theo Mæ h¼nh 3-3-1 CKS. 63 6 C¡c h¬ng sè t÷ìng t¡c vector v vector-tröc c¦n º t½nh APV trong Mæ h¼nh 3-3-1β.
66 √ 7 C¡c cªn d÷îi cõa MZ2 [TeV] trong tr÷íng hñp β = ± 3 ÷ñc rót ra düa v o dú li»u APV cõa cesium. 70 8 C¡c h¬ng sè t÷ìng t¡c vector v vector-tröc c¦n º t½nh APV trong c¡c Mæ h¼nh 3-3-1 tèi thiºu. 70 9 Mi·n gi¡ trà cõa MZ2 ÷ñc ti¶n o¡n bði Mæ h¼nh 3-3-1 tèi thiºu. 72 10 Mi·n gi¡ trà cõa MZ2 (TeV) trong tr÷íng hñp β = ± √13.
74 11 Mi·n gi¡ trà ÷ñc ti¶n o¡n cõa MZ2 trong tr÷íng hñp β = 0. 75 12 Li¶n h» giúa c¡c h¬ng sè t÷ìng t¡c cõa dáng vector-tröc v cõa dáng vector âng gâp v o APV trong nguy¶n tû cesium x²t trong Mæ h¼nh chu©n v trong Mæ h¼nh 3-3-1 CKS. 112 7 luan an Danh möc c¡c h¼nh v³ 1 H¼nh tr¡i mæ t£ tham sè ρ l h m cõa vχ , c¡c ÷íng th¯ng ngang l cªn tr¶n v d÷îi cõa ρ düa theo (1. H¼nh ph£i thº hi»n mèi li¶n h» giúa vχ v MZ2 2 , c¡c ÷íng th¯ng ngang l cªn tr¶n v d÷îi cõa vχ.
29 2 H¼nh tr¡i mæ t£ ti¸t di»n t¡n x¤ to n ph¦n sinh Z2 theo cì ch¸ √ Drell-Yan ð LHC vîi S = 13 TeV l h m theo khèi l÷ñng Z2 .
Nội dung được bảo vệ bản quyền — Tải xuống đầy đủ
Trích dẫn luận án này
Nguyễn Văn Hợp (2020). Luận án tiến sĩ: Thế Higgs trong mô hình 3-3-1 với cơ chế CKS [Luận án tiến sĩ, Trường Đại học Sư phạm Hà Nội 2]. LuanAn.net. https://luanan.net/vat-ly/vat-ly-ly-thuyet/luan-an-tien-si-the-higgs-mo-hinh-3-3-1-co-che-cks
Câu hỏi thường gặp
Luận án "Luận án tiến sĩ: Thế Higgs trong mô hình 3-3-1 với cơ chế CKS" nghiên cứu về vấn đề gì?
Nghiên cứu về thế Higgs trong mô hình 3 3 1 với cơ chế KCS và phân loại các mô hình 3 3 1 dựa trên dữ liệu tích yếu.
Luận án "Luận án tiến sĩ: Thế Higgs trong mô hình 3-3-1 với cơ chế CKS" được bảo vệ tại trường nào?
Luận án này được bảo vệ tại Trường Đại học Sư phạm Hà Nội 2. Năm bảo vệ: 2020.
Luận án "Luận án tiến sĩ: Thế Higgs trong mô hình 3-3-1 với cơ chế CKS" thuộc chuyên ngành gì?
Luận án "Luận án tiến sĩ: Thế Higgs trong mô hình 3-3-1 với cơ chế CKS" thuộc chuyên ngành Vật lý lý thuyết và Vật lý toán. Danh mục: Vật Lý Lý Thuyết.
Luận án "Luận án tiến sĩ: Thế Higgs trong mô hình 3-3-1 với cơ chế CKS" có bao nhiêu trang?
Luận án "Luận án tiến sĩ: Thế Higgs trong mô hình 3-3-1 với cơ chế CKS" có 121 trang. Bạn có thể xem trước một phần tài liệu ngay trên trang web trước khi tải về.
Cách tải luận án "Luận án tiến sĩ: Thế Higgs trong mô hình 3-3-1 với cơ chế CKS" về máy như thế nào?
Để tải luận án về máy, bạn nhấn nút "Tải xuống ngay" trên trang này, sau đó hoàn tất thanh toán phí lưu trữ. File sẽ được tải xuống ngay sau khi thanh toán thành công. Hỗ trợ qua Zalo: 0559 297 239.